Генерално, интензитет зрачења ласера ​​је Гаусов, а у процесу употребе ласера, оптички систем се обично користи за трансформацију зрака у складу са тим.

За разлику од линеарне теорије геометријске оптике, теорија оптичке трансформације Гаусовог снопа је нелинеарна, што је уско повезано са параметрима самог ласерског зрака и релативним положајем оптичког система.

Постоји много параметара за описивање Гаусовог ласерског зрака, али однос између радијуса тачке и положаја струка зрака често се користи у решавању практичних проблема. То јест, радијус струка упадног снопа (ω₁) и растојање система оптичке трансформације (z₁) су познати, а затим трансформисани полупречник струка снопа (ω₂), положај греде у струку (z₂) и радијус тачке (ω₃) на било којој позицији (z) добијају се. Фокусирајте се на сочиво и изаберите предњи и задњи положај сочива у струку као референтну раван 1 и референтну раван 2, као што је приказано на слици 1.

                     Фиг. 1 Гаусова трансформација кроз танко сочиво

Према параметру q теорија Гаусовог снопа, тхе q₁ и q₂ на две референтне равни може се изразити као:

У горњој формули: Тхе f_е1 и f_е2 су, респективно, параметри конфокуса пре и после трансформације Гаусовог снопа. Након што Гаусов сноп прође кроз слободни простор z₁, танко сочиво са жижном даљином F и слободан простор z₂, према А Б Ц Д теорија матрице преноса, може се добити следеће:

у међувремену, q₁ и q₂ задовољити следеће односе:

Комбиновањем горњих формула и изједначавањем реалних и имагинарних делова на оба краја једначине, можемо добити:

Једначине (4) – (6) су однос трансформације између положаја струка и величине тачке Гаусовог снопа након проласка кроз танко сочиво.